又称音速，指声波在介质中的传播速度，通常用符号c表示。从本质上讲,声速是介质中微弱压强扰动的传播速度，计算公式为：
在流动的气体中，相对于气流而言，微弱扰动的传播速度也是声速。在温度T不为常数的流场中,各点的声速是不一样的，与某一点的温度相当的声速称为该点的“当地声速”。当气流的温度很高（如高超声速流动），或存在有外部的激励源时，气体分子内部振动的动能很大，分子的离解度很高。在这种情况下，当微弱压力波扫过使气体温度很快地发生变化时，气体分子的平动能和转动能很快就能达到相应的平衡值，但分子振动能和离解能达到新平衡态所需的特征时间要大得多，此时在波的传播过程中，可以认为这部分内能没有变化，即气体处于冻结状态（见非平衡流动）。这时，声速公式可表为： 式中cf表示冻结声速,下标q表示振动能和离解能等保持原值不变。声速在常见介质中的数值见表。 参考书目
维塞特,小克鲁格著,《物理气体动力学引论》翻译组译：《物理气体动力学引论》,科学出版社,北京，1978。(W.G.Vincent and C.H.Kruger，Jr.，Introductionto Physical Gasdynamics，John Wiley & Sons， NewYork,1965.)
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式中T为热力学温度；R为普适气体常数。对于空气，γ=1.4,R=287.14焦耳/(千克·开),故c=20.05堣米/秒。在流动的气体中，相对于气流而言，微弱扰动的传播速度也是声速。在温度T不为常数的流场中,各点的声速是不一样的，与某一点的温度相当的声速称为该点的“当地声速”。当气流的温度很高（如高超声速流动），或存在有外部的激励源时，气体分子内部振动的动能很大，分子的离解度很高。在这种情况下，当微弱压力波扫过使气体温度很快地发生变化时，气体分子的平动能和转动能很快就能达到相应的平衡值，但分子振动能和离解能达到新平衡态所需的特征时间要大得多，此时在波的传播过程中，可以认为这部分内能没有变化，即气体处于冻结状态（见非平衡流动）。这时，声速公式可表为： 式中cf表示冻结声速,下标q表示振动能和离解能等保持原值不变。声速在常见介质中的数值见表。 参考书目
维塞特,小克鲁格著,《物理气体动力学引论》翻译组译：《物理气体动力学引论》,科学出版社,北京，1978。(W.G.Vincent and C.H.Kruger，Jr.，Introductionto Physical Gasdynamics，John Wiley & Sons， NewYork,1965.)
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英译： velocity of sound 来自iciba.com
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